さるぶつ道場 単振動3解答
半円形レールのついた台と小球の単振動
問題はこちらです.
(1)
図1より,小球の位置 $${x}$$ における運動方程式は,小球の加速度を $${a}$$ ,小球が受ける垂直抗力を $${N}$$ として,
$${ma=-N\sin \theta}$$
$${R\gg d}$$ より,$${\theta}$$ が0に近いときに成り立つ近似式 $${\cos \theta\approx 1}$$ を用いて,
$${N\approx mg}$$
$${\sin \theta =\frac{x}{R}}$$ より,小球の加速度を $${a=-\omega_1^2x}$$ として,
$$
\begin{array}{}
-m\omega_1^2x&=&-\frac{m g}{R}x\\
\omega_1&=&\sqrt{\frac {g}{R}}
\end{array}
$$
ゆえに,周期 $${T_1}$$ は,
$${T_1=2\pi \sqrt{\frac{R}{ g}}}$$
(2)
振幅は $${d}$$ なので,
$${v_1=d\omega_1=d\sqrt{\frac{g}{R}}}$$
(3)
水平方向には大きさ $${N\sin\theta}$$ の内力しかはたらかないので,運動量保存則が成り立つ.
換算質量 $${\mu}$$ は,
$${\mu =\frac{Mm}{M+m}}$$
図2のように小球の位置を $${x_1}$$ ,台の位置を $${x_2}$$ ,$${X=x_1-x_2}$$ とすると,$${N\sin\theta}$$ は,
$$
\begin{array}{}
N\sin\theta&=&m g\frac{x_1-x_2}{R}\\
&=&\frac{m g}{R}X
\end{array}
$$
加速度を $${a=-\omega_2^2X}$$ とすると,運動方程式より,
$$
\begin{array}{}
-\frac{Mm}{M+m}\omega_2^2 X&=&-\frac{m g}{R}X\\
\omega_2&=&\sqrt{\frac{(M+m) g}{MR}}
\end{array}
$$
ゆえに,周期 $${T_2}$$ は,
$${T_2=2\pi \sqrt{\frac{MR}{(M+m)g}}}$$
(4)
振動の中心は復元力が0になる点なので,振動の中心 $${x_0}$$ は,
$$
\begin{array}{}
N\sin\theta&=&0\\
mg\frac{x_1-x_2}{R}&=&\\
x_1&=&x_2=x_0
\end{array}
$$
時間 $${\Delta t}$$ における小球の変位を $${\Delta x_1}$$ ,台の変位を $${\Delta x_2}$$ とすると,はじめの運動量は0なので,運動量保存則より,
$$
\begin{array}{}
M\frac{\Delta x_2}{\Delta t}+m\frac{\Delta x_1}{\Delta t}&=&0\\
M\Delta x_2+m\Delta x_1&=&0\\
\Delta x_2&=&-\frac{m}{M}\Delta x_1
\end{array}
$$
したがって,図3より $${x_1=x_2=x_0}$$ となるのは,
$$
\begin{array}{}
x_0&=&-\frac{m}{M}(x_0-d)\\
x_0+\frac{m}{M}x_0&=&\frac{m}{M}d\\
\frac{M+m}{M}x_0&=&\frac{m}{M}d\\
x_0&=&\frac{m}{M+m}d
\end{array}
$$
(5)
$${x_0}$$ での小球の速さを $${v_b}$$ ,台の速さを $${v_s}$$ とすると,台に対する小球の速さ $${v_2}$$ は,
$$
\begin{array}{}
v_2&=&v_b-(-v_s)\\
&=&\left(d-\frac{m}{M+m}d\right)\omega_2+\frac{m}{M+m}d\omega_2\\
&=&\left(\frac{M}{M+m}+\frac{m}{M+m}\right)d\omega_2\\
&=&d\sqrt{\frac{(M+m) g}{MR}}
\end{array}
$$
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